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QFT#0

2023-02-15 23:34 作者:湮滅的末影狐  | 我要投稿

這學(xué)期選修量子場(chǎng)論,課上隨便記點(diǎn)東西。將就看吧。主要只記個(gè)大致思路。

(因?yàn)榛旧暇褪巧险n時(shí)間記的,課后只作簡(jiǎn)單整理)

這是南開(kāi)大學(xué)物理科學(xué)學(xué)院專業(yè)選修課量子場(chǎng)論,授課教師是李佟老師。

話說(shuō)這量子場(chǎng)論本來(lái)是研究生課程,后來(lái)對(duì)本科生開(kāi)放,試著來(lái)學(xué)學(xué)。

首先是一些符號(hào)、約定上的準(zhǔn)備工作:

  1. 自然單位制:%5Chbar%20%3D%20c%20%3D%201,?量綱相應(yīng)簡(jiǎn)化為%5BL%5D%3D%5BT%5D%3D%5BE%5D%5E%7B-1%7D%3D%5BM%5D%5E%7B-1%7D

  2. 狹義相對(duì)論:g_%7B%5Cmu%5Cnu%7D%3D(%2B%2C-%2C-%2C-),知道意思就好

  3. 使用愛(ài)因斯坦求和約定。

QFT 簡(jiǎn)介

QFT :?QM + SR? (量子+狹相)

量子場(chǎng)論處理無(wú)窮自由度,粒子是場(chǎng)激發(fā)后對(duì)應(yīng)的量子。

進(jìn)而可以發(fā)展量子多體理論和粒子物理與標(biāo)準(zhǔn)模型兩個(gè)方向。

QFT可以處理粒子數(shù)改變的過(guò)程。

教材:Peskin

接下來(lái)有一些歷史回顧。

相對(duì)論波動(dòng)力學(xué):QFT之前的早期嘗試,失敗,原因:

負(fù)能解問(wèn)題?負(fù)幾率問(wèn)題?(相對(duì)論中ψ2不正定)破壞因果律?

如果試圖推導(dǎo)相對(duì)論性波動(dòng)力學(xué),考慮

E%5E2%3Dm%5E2%2Bp%5E2

各量替換為相應(yīng)算符,

得到Klein-Gordon方程

(%5Cpartial%5E%5Cmu%5Cpartial_%5Cmu%2Bm%5E2)%5Cpsi%20%3D%200

猜平面波解

%5Cpsi%20%3D%20e%5E%7Bi(%5Cvec%7Bp%7D%5Ccdot%5Cvec%20x%20-%20Et)%7D

能量本征值出現(xiàn)負(fù)能解:E%20%3D%20%5Cpm%20%5Csqrt%7Bm%5E2%2Bp%5E2%7D? 真空不穩(wěn)定?

另:由于時(shí)間二階導(dǎo)的存在,出現(xiàn)負(fù)幾率的可能?

解決:Dirac.?

嘗試把方程重新降為時(shí)間一階導(dǎo)數(shù)。

必須把原來(lái)的波函數(shù)擴(kuò)展成列矢量。普通的微分方程變?yōu)楹仃囄⒎址匠獭?/p>

引入待定矩陣%5Calpha_1%2C%5Calpha_2%2C%5Calpha_3%2C%5Cbeta,令方程為

i%5Cfrac%7B%5Cpartial%20%5Cpsi%7D%7B%5Cpartial%20t%20%7D%20%3D%20(-i%5Cvec%20%5Calpha%5Ccdot%5Cnabla%2B%5Cbeta%20m)%5Cpsi

(因?yàn)橹苯娱_(kāi)方?jīng)]法開(kāi),所以每個(gè)α,β必須都是矩陣)

期待該方程平方后能重新得到K-G方程。

經(jīng)過(guò)一系列計(jì)算,發(fā)現(xiàn)這些都應(yīng)該是四階方陣,它們定義為gamma矩陣(詳細(xì)內(nèi)容參看高等量子力學(xué))

于是最后得到狄拉克方程

(i%5Cpartial_%5Cmu%5Cgamma%5E%5Cmu%20-m)%5Cpsi%3D0

狄拉克方程仍有負(fù)能解,提出狄拉克海,把真空看作負(fù)能級(jí)填滿的海,激發(fā)真空產(chǎn)生的空穴就是正電子。

好吧,即使有狄拉克的這些操作,有些東西還是有點(diǎn)怪怪的...

事實(shí)上狄拉克海當(dāng)然也是不存在的,但是真的有正電子。

另外,狄拉克方程可以推出自旋,成功解釋氫原子能級(jí)的精細(xì)結(jié)構(gòu)。(但不能解釋蘭姆位移和電子反常磁矩)

(QED輻射修正可以解決電子反常磁矩)

(蘭姆位移也可以在QFT框架中得到解釋)

破壞因果律的問(wèn)題:固定粒子數(shù)的量子力學(xué)總是破壞因果律。

因果律的本質(zhì)來(lái)自Lorentz對(duì)稱性,在狹義相對(duì)論和量子力學(xué)結(jié)合的框架下必須引入“反粒子”。

*反粒子 *自旋-統(tǒng)計(jì)定理

QFT利用場(chǎng)的概念,將經(jīng)典場(chǎng)量子化的概念突破固定粒子數(shù)的限制,可以描述無(wú)窮多自由度。

量子場(chǎng)論的誕生

首先來(lái)一個(gè)toy model,演示如何進(jìn)行場(chǎng)量子化。這是場(chǎng)量子化的一個(gè)基本操作流程。

考慮一個(gè)一維經(jīng)典弦,它可以看作微小質(zhì)量元和小彈簧交錯(cuò)分布的連續(xù)彈性體。

設(shè)弦在t,x處的位移?%5Ceta(x%2Ct). 弦的線密度、楊氏模量分別為 μ,T.

經(jīng)典力學(xué)會(huì)給出這樣一個(gè)弦的拉格朗日量:

L%3D%5Cint%20%5Cmathrm%7Bd%7Dx%20%20%5Cleft%5B%5Cfrac%7B1%7D%7B2%7D%5Cmu%5Cleft(%5Cfrac%7B%5Cpartial%20%5Ceta%7D%7B%5Cpartial%20t%7D%5Cright)%5E2-%5Cfrac%7B1%7D%7B2%7DT%5Cleft(%5Cfrac%7B%5Cpartial%20%5Ceta%7D%7B%5Cpartial%20x%7D%5Cright)%5E2%5Cright%5D%20%3D%20%5Cint%5Cmathcal%20L%20%5Cmathrm%20d%20x

重新整理一下,把長(zhǎng) l 的弦兩端固定,并且重新定義U%3D%5Csqrt%20%5Cmu%20%5Ceta%2C%20c%20%3D%20%5Csqrt%7BT%2F%5Cmu%7D

L%3D%5Cfrac%7B1%7D%7B2%7D%20%5Cint_%7B0%7D%5E%7Bl%7D%20d%20x%5Cleft%5B%5Cleft(%5Cfrac%7B%5Cpartial%20U%7D%7B%5Cpartial%20t%7D%5Cright)%5E%7B2%7D-c%5E%7B2%7D%5Cleft(%5Cfrac%7B%5Cpartial%20U%7D%7B%5Cpartial%20x%7D%5Cright)%5E%7B2%7D%5Cright%5D

考慮把解展開(kāi)為傅里葉級(jí)數(shù),是常規(guī)操作。

U(t%2Cx)%20%3D%20%5Csum_kq_k(t)%5Csin(%5Comega_kx%2Fc)%2C%20%5Comega_k%20%3D%20k%5Cpi%20c%2Fl

頻率是量子化的,從而可以滿足邊界條件。把這個(gè)形式的解代回拉格朗日量和哈密頓量,是這個(gè)形式:

L%3D%5Cfrac14%20l%20%5Csum_k(%5Cdot%20q_k%5E2-%5Comega_k%5E2q_k%5E2)%2C%5C%5C%0AH%3D%5Cfrac14%20l%20%5Csum_k(%5Cdot%20q_k%5E2%2B%5Comega_k%5E2q_k%5E2).

正則動(dòng)量定義為:p_%7Bk%7D%3D%5Cfrac%7B%5Cpartial%20L%7D%7B%5Cpartial%20%5Cdot%7Bq%7D_%7Bk%7D%7D,于是

H%20%3D%20%5Csum_k(%20p_k%5E2%2Fl%2B%5Cfrac14l%5Comega_k%5E2q_k%5E2)

已經(jīng)和諧振子哈密頓量很接近了,接下來(lái)類比量子力學(xué)里面單諧振子的量子化。

量子化,要求?%5Bq_j(t)%2Cp_k(t)%5D%3Di%5Chbar%5Cdelta_%7Bjk%7D?(基本對(duì)易式)

老師的部分手稿

像這樣量子化的一維弦的本征態(tài)可以寫(xiě)作?%7C%20n_1%2Cn_2%2C...%2Cn_k%2C...%5Crangle

意思是說(shuō)頻率 ω_k 的光子有 n_k 個(gè)。

意義:a%2Ca%5E%5Cdagger的存在(產(chǎn)生、湮滅算符)可以改變粒子數(shù)。QFT核心特點(diǎn)之一。

這里也有真空能%5Chbar%5Comega%2F2

QFT#0的評(píng)論 (共 條)

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