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壓桿穩(wěn)定推導(dǎo)題補(bǔ)充題型

2021-12-10 23:36 作者:殺馬特梓文熊  | 我要投稿

一、第一題為綜合題,將靜平衡關(guān)系、變形協(xié)調(diào)方程和壓桿失穩(wěn)順序判斷三個(gè)點(diǎn)結(jié)合起來(lái)考察:

如圖所示,上側(cè)是一剛性桿,下側(cè)有三個(gè)細(xì)長(zhǎng)桿,彈性模量是E,細(xì)長(zhǎng)桿的直徑為d,桿長(zhǎng)為l=30d,上側(cè)作用一Me,求1、2、3中第一根桿失穩(wěn)時(shí)候的Me。(大連理工大學(xué),2019)

假設(shè)三桿均受壓,桿的軸力分別為F_%7BN_%7B1%7D%7D,F_%7BN_%7B2%7D%7D,F_%7BN_%7B3%7D%7D;則剛性桿AC受力如下圖所示:

剛性桿AC受力圖(不包含水平方向的受力)

由靜平衡關(guān)系,得

%5Csum%20F_%7By%7D%3D0%2C%5Cquad%5Cquad%5Cquad%20%20F_%7BN_%7B1%7D%7D%2BF_%7BN_%7B2%7D%7D%2BF_%7BN_%7B3%7D%7D%3D%200%3B

%5Csum%20M_%7BA%7D(F)%3D0%2C%5Cquad%5Cfrac%7B1%7D%7B3%7D%20F_%7BN_%7B2%7D%7Dl%2BF_%7BN_%7B3%7D%7Dl%2BM_%7Be%7D%3D0%3B%20

桿系的變形協(xié)調(diào)關(guān)系如下圖所示:

桿系的變形協(xié)調(diào)關(guān)系

故由變形協(xié)調(diào)方程,??3%20%5CDelta%20l_%7B2%7D%3D2%20%5CDelta%20l_%7B1%7D%2B%5CDelta%20l_%7B3%7D;

再由物理方程,?%5CDelta%20l_%7B1%7D%3D%5Cfrac%7BF_%7BN_%7B1%7D%7Dl%7D%7BEA%7D,?%5CDelta%20l_%7B2%7D%3D%5Cfrac%7BF_%7BN_%7B2%7D%7Dl%7D%7BEA%7D,?%5CDelta%20l_%7B3%7D%3D%5Cfrac%7BF_%7BN_%7B3%7D%7Dl%7D%7BEA%7D;

由以上各式,可解得?F_%7BN_%7B1%7D%7D%3D%5Cfrac%7B6M_%7Be%7D%7D%7B7l%7D,?F_%7BN_%7B2%7D%7D%3D%5Cfrac%7B3M_%7Be%7D%7D%7B14l%7D,?F_%7BN_%7B3%7D%7D%3D-%5Cfrac%7B15M_%7Be%7D%7D%7B14l%7D.

所以1、2桿為壓桿,3桿為拉桿;由于F_%7BN_%7B1%7D%7D%3EF_%7BN_%7B2%7D%7D,且1、2兩桿臨界壓力相同,故1桿最先失穩(wěn)。

又1桿為細(xì)長(zhǎng)桿,故由歐拉公式,1桿臨界應(yīng)力?F_%7Bcr%7D%3D%5Cfrac%7B%5Cpi%5E2EI%7D%7Bl%5E2%7D;

故1桿失穩(wěn)時(shí),此時(shí)?F_%7BN_%7B1%7D%7D%3DF_%7Bcr%7D%3D%5Cfrac%7B%5Cpi%5E2EI%7D%7Bl%5E2%7D,代入?F_%7BN_%7B1%7D%7D%3D%5Cfrac%7B6M_%7Be%7D%7D%7B7l%7D,可得

M_%7Be%7D%3D%5Cfrac%7B7%5Cpi%5E2EI%7D%7B6l%7D%3D%5Cfrac%7B7%5Cpi%5E2E%7D%7B6%5Ctimes%2030d%7D%5Ccdot%20%5Cfrac%7B%5Cpi%20d%5E4%7D%7B64%7D%3D%5Cfrac%7B7%5Cpi%5E3Ed%5E3%7D%7B11520%7D.

二、該題為壓桿穩(wěn)定推導(dǎo)的新題型,源于課本,高于課本,但難度不大,比南航的那道題要簡(jiǎn)單:

某結(jié)構(gòu)失穩(wěn)時(shí),撓曲線如圖所示,即上端可水平移動(dòng)但不能轉(zhuǎn)動(dòng),下端固定,試推導(dǎo)臨界力歐拉公式及撓曲線方程。

?對(duì)該結(jié)構(gòu)分析如下圖所示:

受力圖和變形圖

在該坐標(biāo)系下,桿的彎矩方程為?M(x)%3DM_%7Be%7D-Fw,

則桿的撓曲線微分方程為?w''%3D%5Cfrac%7BM(x)%7D%7BEI%7D%3D%5Cfrac%7BM_%7Be%7D-Fw%7D%7BEI%7D,令k%5E2%3D%5Cfrac%7BF%7D%7BEI%7D,

%5Cfrac%7Bd%5E2w%7D%7Bdx%5E2%7D%2Bk%5E2w%3D%5Cfrac%7Bk%5E2M_%7Be%7D%7D%7BF%7D,由此可得該微分方程的通解為

w%3DA%5Ccos%20kx%2BB%5Csin%20kx%2B%5Cfrac%7BM_%7Be%7D%7D%7BF%7D,則?w'%3D-Ak%5Csin%20kx%2BBk%5Ccos%20kx;

其中A,B為任意常數(shù)。

由邊界條件,x=0時(shí),w=w'=0,可得A%2B%5Cfrac%7BM_%7Be%7D%7D%7BF%7D%3D0,?Bk%3D0;

又?%5Cbecause k=0時(shí),F=0,桿不受壓力,這與所討論的情況不符,故 k≠0.?從而有A%3D-%5Cfrac%7BM_%7Be%7D%7D%7BF%7D,B%3D0.

%5Ctherefore?w%3D%5Cfrac%7BM_%7Be%7D%7D%7BF%7D(1-%5Ccos%20kx),?w'%3D%5Cfrac%7BkM_%7Be%7D%7D%7BF%7D%5Csin%20kx.

又?%5Cbecause?x=l 時(shí),w'=0,?%5Ctherefore sinkl=0,從而 kl=nπ (n=1,2,3,...),故 kl 的最小值為π,

%5Ctherefore%20F_%7Bcr%7D%3D%5Cfrac%7B%5Cpi%5E2%20EI%7D%7Bl%5E2%7D,為所求的壓桿的臨界壓力。

此時(shí)kl%3D%5Cpi,所以k%3D%5Cfrac%7B%5Cpi%7D%7Bl%7D,故w%3D%5Cfrac%7BM_%7Be%7D%7D%7BF%7D(1-%5Ccos%20%5Cfrac%7B%5Cpi%20x%7D%7Bl%7D),

又?%5Cbecause%20x%3Dl?時(shí),?w%3D%5Cdelta%20,%5Ctherefore%20%5Cfrac%7BM_%7Be%7D%7D%7BF%7D%3D%5Cfrac%7B%5Cdelta%20%7D%7B2%7D, 故撓曲線方程為?w%3D%5Cfrac%7B%5Cdelta%20%7D%7B2%7D(1-%5Ccos%20%5Cfrac%7B%5Cpi%20x%7D%7Bl%7D)

三、與彈簧,剛體相結(jié)合:

圖示剛性桿,由彈簧支持,左右彈簧的剛度分別為k_%7B1%7D%2Ck_%7B2%7D,試導(dǎo)出它的臨界載荷。

系統(tǒng)的受力與變形分析如下圖所示:

設(shè)兩彈簧的彈力分別為?F_%7Bk_%7B1%7D%7D,F_%7Bk_%7B2%7D%7D,由剛性桿的平衡條件易知?F_%7Bk_%7B1%7D%7D%3DF_%7Bk_%7B2%7D%7D%3DF_%7BR%7D;

對(duì)彈簧,由胡克定律求得兩彈簧的變形量?%5Cdelta_%7B1%7D,%5Cdelta_%7B2%7D%20,即?%5Cdelta%20_%7B1%7D%3D%5Cfrac%7BF_%7BR%7D%7D%7Bk_%7B1%7D%7D,%5Cdelta%20_%7B2%7D%3D%5Cfrac%7BF_%7BR%7D%7D%7Bk_%7B2%7D%7D.

由靜平衡條件得%5Csum%20M_%7BA%7D(F)%3D0%2C%5Cquad%20F_%7BR%7Dl-F_%7Bcr%7D(%5Cdelta_%7B1%7D%2B%20%5Cdelta_%7B2%7D%20)%3D0;

故其臨界載荷為

F_%7Bcr%7D%3D%5Cfrac%7BF_%7BR%7Dl%7D%7B%5Cdelta_%7B1%7D%2B%20%5Cdelta_%7B2%7D%7D%3D%5Cfrac%7BF_%7BR%7Dl%7D%7B%5Cfrac%7BF_%7BR%7D%7D%7Bk_%7B1%7D%7D%2B%5Cfrac%7BF_%7BR%7D%7D%7Bk_%7B2%7D%7D%7D%3D%5Cfrac%7Bk_%7B1%7Dk_%7B2%7Dl%7D%7Bk_%7B1%7D%2Bk_%7B2%7D%7D.


縱橫彎曲問(wèn)題參考劉鴻文材料力學(xué)的例題和課后題即可,上面講得很清楚了。

壓桿穩(wěn)定推導(dǎo)題補(bǔ)充題型的評(píng)論 (共 條)

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