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太陽系的動力——太陽(三)

2021-07-10 17:00 作者:Berton9407  | 我要投稿

上一節(jié)中,主要以太陽內(nèi)部的結(jié)構(gòu)出發(fā),闡述了基本方程組的構(gòu)建和一般的恒星演化模型。在此節(jié)中,主要關(guān)注光球?qū)拥叫请H物質(zhì)的過渡區(qū),稱之為“恒星大氣”,基于此研究的任務(wù)主要是研究恒星的最外層結(jié)構(gòu),包括其物理狀態(tài)、物理過程和化學(xué)組成,涉及的內(nèi)容不僅僅是恒星內(nèi)部結(jié)構(gòu)和演化,還有星系演化、宇宙化學(xué)、星際介質(zhì)等等諸多內(nèi)容的聯(lián)結(jié)。

對于恒星大氣的觀測手段主要有測光觀測和光譜觀測,兩者各有優(yōu)劣。前者可以通過小望遠鏡就可以得到星等較深,而巡天也可以得到數(shù)量巨大的目標源、但是得到的參數(shù)有限、紅化不定(依賴于其他參數(shù))。后者得到的參數(shù)多、不同元素豐度不受紅化的影響,但是得到的星等較淺,花費時間長且數(shù)量少。

上一節(jié)中,給出了恒星結(jié)構(gòu)的基本參數(shù),這一節(jié)中關(guān)于恒星大氣的基本參數(shù)有輻射能流F_%5Cnu、有效溫度、log g、元素占比[Xi/H]等,而在應(yīng)用過程中的基本大氣參數(shù)有:有效溫度、log g、[Fe/H]、Vt等。

在準備恒星大氣的基本方程組前,需要厘清和理解以下重要的基本物理過程和概念。

  • 史蒂芬-玻爾茲曼定律:(只適用于黑體這類的理想源)L%3D4%5Cpi%20R%5E2T_%7Beff%7D%5E4

  • 絕對星等:(反映天體真實的發(fā)光本領(lǐng))M%3Dm%2B5-5lgr%3Dm-5lg%5Cfrac%7Br%7D%7B10%20(pc)%7D

  • 熱動平衡狀態(tài)及特點:

  1. 溫度T恒定;

  2. 輻射場強度均勻%5Cfrac%7BdB_%5Cnu%7D%7Bd_%5Cnu%7D%3D0,其滿足普朗克公式B_%5Cnu%20(T)%3D%5Cfrac%7B2h%5Cnu%5E3%7D%7Bc%5E2%7D%5Cfrac%7B1%7D%7Be%5E%7Bh%5Cnu%2FkT%7D-1%7D;

  3. 熱發(fā)射和吸收系數(shù)滿足基爾霍夫(Kirchhoff)定律;

  4. 速度分布滿足麥克斯韋(Maxwell)分布律%5Cfrac%7BdN%7D%7BN%7D%3D4%5Cpi%20v%5E2(%5Cfrac%7Bm%7D%7B2%5Cpi%20kT%7D)%5E%7B3%2F2%7De%5E%7B-mv%5E2%2F2kT%7Ddv;引入h%5Cnu%3D%5Cchi%2B%5Cfrac%7B1%7D%7B2%7Dmv%5E2%2C%20hd%5Cnu%3Dmvdv,分布律轉(zhuǎn)化為:

    4%5Cpi%20%5Cfrac%7Bh%7D%7Bm_e%7D(%5Cfrac%7Bm_e%7D%7B2%5Cpi%20kT%7D)%5E%7B3%2F2%7D%5Cnu%20e%5E%7B(%5Cchi-h%5Cnu)%2FkT%7Dd%5Cnu,

  5. 原子激發(fā)滿足玻爾茲曼(Boltzmann)方程%5Cfrac%7Bdn_%7Br%2B1%2C0%7D%7D%7Bn_%7Br%2C0%7D%7D%3D%5Cfrac%7Bdg_%7Bpe%7D%7D%7Bg_%7Br%2C0%7D%7De%5E%7B-hv%2FkT%7D,可推得薩哈(Saha)公式:%5Cfrac%7Bn_%7Br%2B1%7D%7D%7Bn_r%7Dn_e%3D%5Cfrac%7BU_%7Br%2B1%7D%7D%7BU_r%7D2(%5Cfrac%7B2%5Cpi%20m_ekT%7D%7Bh%5E2%7D)%5E%7B3%2F2%7De%5E%7B-%5Cchi%20%2FkT%7D。

  • 輻射強度及其特征:I_%5Cnu%3D%5Cfrac%7BdE_%5Cnu%7D%7Bcos%5Ctheta%20d%5Csigma%20dt%20dw%20d%5Cnu%7D

  1. θ表征方向,若與此無關(guān),則說明輻射是各向同性的;

  2. t表示時間,若與此無關(guān),則說明輻射是穩(wěn)定的;

  3. w表示位置,若與此無關(guān),則說明輻射是均勻的。

  4. 由此可以推導(dǎo)得到平均輻射強度J_%5Cnu%3D%5Cfrac%7B1%7D%7B4%5Cpi%7D%5Cint%20I_%5Cnu%20dw%3D%5Cfrac%7B1%7D%7B4%5Cpi%7D%5Cint_%7B0%7D%5E%7B2%5Cpi%7Dd%5Cphi%20%5Cint_%7B0%7D%5E%7B%5Cpi%7D%20I_%5Cnu%20sin%5Ctheta%20d%5Ctheta、輻射能量密度u_%5Cnu%3D%5Cfrac%7B1%7D%7Bc%7D%5Cint%20I_vdw%3D%5Cfrac%7B4%5Cpi%7D%7Bc%7DJ_%5Cnu、輻射能量流%5Cpi%20F_%5Cnu%3D%5Cint%20I_%5Cnu%20cos%5Ctheta%20dw以及輻射壓強P_%7BR%5Cnu%7D%3D%5Cint%20%5Cfrac%7BI_%5Cnu%7D%7Bc%7Dcos%5E2%5Ctheta%20dw。

  • 物態(tài)方程%5Crho%3D%5Crho(P%2CT%2CX_i)

  1. 完全電離:%5Cfrac%7B1%7D%7B%5Cmu%7D%3D%5Cfrac%7B1%7D%7B%5Cmu_e%7D%2B%5Cfrac%7B1%7D%7B%5Cmu_i%7D,同內(nèi)部的結(jié)構(gòu)與演化%5Crightarrow%20P%3D%5Cfrac%7B%5Cbar%20R%7D%7B%5Cmu%7D%5Crho%20T%2B%5Cfrac%7Ba%7D%7B3%7DT%5E4;

  2. 部分電離:平均每個原子釋放了%5Cxi%3D%5Cfrac%7Bn_%7BH%5E%2B%7D%2Bn_%7BHe%5E%2B%7D%2B2n_%7BHe%5E%7B%2B%2B%7D%7D%7D%7Bn_H%2Bn_%7BHe%7D%7D個電子,則有%5Crightarrow%20P%3D%5Cfrac%7B%5Cbar%20R%7D%7B%5Cmu_i%7D%5Crho%20T%2B%5Cfrac%7B%5Cbar%20R_%5Cxi%7D%7B%5Cmu_i%7D%5Crho%20T%2B%5Cfrac%7Ba%7D%7B3%7DT%5E4.

  • 吸收系數(shù)%5Ckappa_%5Cnu和發(fā)射系數(shù)%5Ceta_%5Cnu導(dǎo)出輻射轉(zhuǎn)移方程:dI_%5Cnu%3D-%5Crho%5Ckappa_%5Cnu%20I_%5Cnu%20ds%2B%5Crho%5Ceta_%5Cnu%20ds和源函數(shù)S_%5Cnu%3D%5Ceta_%5Cnu%2F%5Ckappa_%5Cnu。

基于物質(zhì)均勻的平行平面層、穩(wěn)定且不隨時間變化的輻射場、流體靜力學(xué)平衡、輻射平衡、基本由H和He構(gòu)成的氣體五個條件假設(shè),列出一下的恒星大氣基本方程組:

  1. 流體靜力學(xué)平衡:%5Cfrac%7BdP_g%7D%7Bd%5Ctau_%5Cnu%7D%3D%5Cfrac%7Bg%7D%7B%5Cbar%20%5Ckappa_%5Cnu%7D-%5Cfrac%7BdP_R%7D%7Bd%5Ctau_%5Cnu%7D%5Crightarrow%20%5Cfrac%7BdP%7D%7Bd%5Ctau_%5Cnu%7D%3D%5Cfrac%7Bg%7D%7B%5Cbar%20%5Ckappa_%5Cnu%7D,其中,%5Ctau_%5Cnu%3D%5Cint_0%5Es%5Ckappa_%5Cnu%5Crho%20ds;

  2. 輻射轉(zhuǎn)移方程:%5Cmu%5Cfrac%7BdI_%5Cnu%7D%7Bds%7D%3D-%5Ckappa_%5Cnu%20I_%5Cnu%2B%5Ceta_%5Cnu%5Cmu%5Cfrac%7BdI_%5Cnu%7D%7Bd%5Ctau_%5Cnu%7D%3DI_%5Cnu-S_%5Cnu;

  3. 能量平衡方程:%5Cint_%5Cnu%5Cint_w%5B%5Ckappa_%5Cnu%20I_%5Cnu(%5Ctau_%5Cnu%2C%5Cmu)%2B%5Ceta_%5Cnu(%5Ctau_%5Cnu)%5D%5Cfrac%7Bdw%7D%7B4%5Cpi%7Dd%5Cnu%3D0,即%5Cpi%20F%3D%5Csigma%20T_%7Beff%7D%5E4;

  4. 統(tǒng)計平衡方程:n_i%5Csum%5Cnolimits_%7Bj%5Cne%20i%7D%5EkP_%7Bij%7D%3D%5Csum%5Cnolimits_%7Bj%5Cne%20i%7D%5Ekn_jP_%7Bji%7D;

  5. 粒子數(shù)守恒方程:n%3Dn_e%2B%5Csum%5Cnolimits_%7B%5Calpha%7D%5Csum%5Cnolimits_%7B%5Cbeta%7D%5Csum%5Cnolimits_%7Bi%7D%20n_i%5E%7B%5Calpha%5Cbeta%7D,?nX_%5Calpha%3D%5Csum%5Cnolimits_%7B%5Cbeta%7D%5Csum%5Cnolimits_%7Bi%7Dn_i%5E%7B%5Calpha%5Cbeta%7D;

  6. 電荷數(shù)守恒方程:n_e%3D%5Csum%5Cnolimits_%7B%5Calpha%7D%5Csum%5Cnolimits_%7B%5Cbeta%7D%5Cbeta%5Csum%5Cnolimits_%7Bi%7D%20n_i%5E%7B%5Calpha%5Cbeta%7D;

  7. 物態(tài)補充方程:%5Crho%2C%5Ckappa_%5Cnu%2C%5Ceta_%5Cnu%3Df(P%2CT%2CX_i%2Cn_i%5E%7B%5Calpha%5Cbeta%7D%2Cw)。

再結(jié)合表面和底層的邊界條件,即可給出相關(guān)的形式解。

以上的方程組在一定條件下可以適當簡化,例如在考慮灰大氣模型時,通常認為%5Ckappa與頻率無關(guān),且源函數(shù)就是普朗克函數(shù),處于熱動平衡,這樣得到的形式解給出了輻射強度J(%5Ctau)%3D0.75F(%5Ctau%2Bq(%5Ctau)),在愛丁頓近似的條件下,q(%5Ctau)%3D2%2F3,則有溫度的表達式為:T%5E4(%5Ctau)%3D0.75T%5E4_%7Beff%7D(%5Ctau%2B2%2F3)。而這可以用來解釋太陽的臨邊昏暗現(xiàn)象,即當μ=0時的輻射強度要比μ=1時的輻射強度低,%5Cfrac%7BI(0%2C%5Cmu)%7D%7BI(0%2C1)%7D%3D0.4(1%2B1.5%5Cmu)。

基于此,對于恒星大氣還只是鳳毛麟角。從譜線的觀測上來說,光球?qū)又饕沁B續(xù)譜疊加吸收線,色球?qū)又饕性谶h紫外和射電波段,而日冕層橫跨幾乎整個電磁波譜、但在可見光的輻射較少。

從譜線的展寬、吸收輪廓上可以分析出相關(guān)元素的豐度。而造成譜線展寬的物理機制主要有:自然寬度(即無外界影響的寬度,取決于激發(fā)態(tài)的原子壽命,壽命長寬度窄),呈現(xiàn)出洛倫茲輪廓;多普勒變寬(即原子在空間中做熱運動引起的變寬,有紅移和藍移),呈現(xiàn)高斯輪廓;壓強、碰撞致寬(即吸收原子與其他粒子碰撞造成的譜線加寬,碰撞幾率與壓強有關(guān)),呈現(xiàn)Stark輪廓;塞曼分裂(即磁場作用下的譜線分裂);超精細結(jié)構(gòu)(原子核中的磁矩和電矩與電子引起);自吸變寬(譜線被同種元素基態(tài)原子吸收)。因此譜線的總吸收輪廓呈現(xiàn)出Voigt輪廓,是由各種形式的吸收輪廓疊加而成。

另外,對于恒星的光度分析主要集中在赫羅圖中,依據(jù)此有恒星的光譜分類,習(xí)慣上利用O/B/A/F/G/K/M(Oh!Be A Fantastic/Fine Girl/Gentlemen. Kiss Me!)+0-9次型(Harward分類法),結(jié)合譜線的等值寬度由低到高給出I-V型(Yerkes分類法),如太陽為G2V型星。

至此,對于太陽從內(nèi)至外的基本模型和過程已基本梳理完畢,注意在這里都是考慮“穩(wěn)態(tài)”的太陽,并沒有疊加更加細節(jié)和復(fù)雜多變的活動,但這個背景理論也完全適用在剛開始認識太陽的過程中,由于側(cè)重點的不同,以及研究領(lǐng)域的差別,在此不再多做深入探討,感興趣的可以去參看近幾年更多關(guān)于太陽星震學(xué)方面的研究工作,而本文集主要集中考慮的是行星際空間物理,便不再贅述,在之后的節(jié)選中更側(cè)重于描述太陽活動的觀測現(xiàn)象和部分物理背景。

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