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QFT#2

2023-03-01 21:57 作者:湮滅的末影狐  | 我要投稿

// 筆記全部采用自然單位制和愛因斯坦求和約定。

不帶矢量符號(hào)的 p,x 表示4-矢量;帶矢量符號(hào)的?%5Cvec%20p%2C%5Cvec%20x?表示空間分量。

Klein-Gordon場(chǎng)量子化

回顧:Klein-Gordon場(chǎng)的拉格朗日量密度:

%5Cmathcal%7BL%7D%20%3D%20%5Cfrac%7B1%7D%7B2%7D%5Cpartial%5E%5Cmu%5Cphi%5Cpartial_%5Cmu%5Cphi%20%2B%5Cfrac%7B1%7D%7B2%7Dm%5E2%5Cphi%5E2%20%3D%20%5Cfrac%7B1%7D%7B2%7D%5Cleft%5B%5Cdot%20%5Cphi%20%5E2%20-%20(%5Cnabla%5Cphi)%5E2%20%2Bm%5E2%5Cphi%5E2%5Cright%5D

正則動(dòng)量密度:

%5Cpi(%5Cvec%20x)%20%3D%20%5Cfrac%7B%5Cpartial%20%5Cmathcal%7BL%7D%7D%7B%5Cpartial%20%5Cdot%20%5Cphi%7D%20%3D%20%5Cdot%20%5Cphi


等時(shí)量子化條件,基本對(duì)易關(guān)系: (hbar=1)

%5Bq_k%2Cp_l%5D%20%3D%20i%5Cdelta_%7Bkl%7D

仿照諧振子量子化。諧振子坐標(biāo)、動(dòng)量算符用升降(產(chǎn)生/湮滅)算符表示:

%5Chat%20x%20%3D%20%5Cfrac1%7B%5Csqrt%20%7B2%5Comega%7D%7D(a%2Ba%5E%5Cdagger)%2C%20%5Chat%20p%20%3D%20-i%5Csqrt%7B%5Cfrac%5Comega2%7D(a-a%5E%5Cdagger)

K-G場(chǎng)量子化對(duì)應(yīng)的厄米算符:場(chǎng)→算符。

%5Cbegin%7Barray%7D%7Bc%7D%0A%5Chat%7B%5Cphi%7D(%5Cvec%7Bx%7D)%3D%5Cint%20%5Cfrac%7Bd%5E%7B3%7D%20p%7D%7B(2%20%5Cpi)%5E%7B3%7D%7D%20%5Cfrac%7B1%7D%7B%5Csqrt%7B2%20%5Comega_%7B%5Cvec%7Bp%7D%7D%7D%7D%5Cleft(a_%7B%5Cvec%7Bp%7D%7D%20e%5E%7Bi%20%5Cvec%7Bp%7D%20%5Ccdot%20%5Cvec%7Bx%7D%7D%2Ba_%7B%5Cvec%7Bp%7D%7D%5E%7B%5Cdagger%7D%20e%5E%7B-i%20%5Cvec%7Bp%7D%20%5Ccdot%20%5Cvec%7Bx%7D%7D%5Cright)%20%5C%5C%0A%5Chat%7B%5Cpi%7D(%5Cvec%7Bx%7D)%3D%5Cint%20%5Cfrac%7Bd%5E%7B3%7D%20p%7D%7B(2%20%5Cpi)%5E%7B3%7D%7D(-i)%20%5Csqrt%7B%5Cfrac%7B%5Comega_%7B%5Cvec%7Bp%7D%7D%7D%7B2%7D%7D%5Cleft(a_%7B%5Cvec%7Bp%7D%7D%20e%5E%7Bi%20%5Cvec%7Bp%7D%20%5Ccdot%20%5Cvec%7Bx%7D%7D-a_%7B%5Cvec%7Bp%7D%7D%5E%7B%5Cdagger%7D%20e%5E%7B-i%20%5Cvec%7Bp%7D%20%5Ccdot%20%5Cvec%7Bx%7D%7D%5Cright)%0A%5Cend%7Barray%7D

注意這是對(duì)每一個(gè)動(dòng)量值都引入了產(chǎn)生、湮滅算符。無(wú)窮的自由度。

可以驗(yàn)證以上滿足對(duì)易關(guān)系:

%5B%5Cphi(%5Cvec%20x)%2C%20%5Cpi(%5Cvec%20y)%5D%20%3D%20i%5Cdelta%5E3(%5Cvec%20x%20-%5Cvec%20y)%2C%20~~%5B%5Cphi(x)%2C%5Cphi(y)%5D%20%3D%20%5B%5Cpi(x)%2C%5Cpi(y)%5D%3D0


用現(xiàn)在的產(chǎn)生、湮滅算符代入哈密頓量:

H%20%3D%20%5Cint%5Cmathrm%20%20d%5E3%20x~%20%5Cmathcal%20H%20%3D%20%5Cint%5Cmathrm%20d%20%5E3%20x%20%5Cleft%5B%5Cfrac12%5Cpi%5E2%2B%5Cfrac12(%5Cnabla%5Cphi)%5E2%2B%5Cfrac12%20m%5E2%5Cphi%5E2%5Cright%5D

場(chǎng)、正則動(dòng)量用前面表達(dá)式代入,一通計(jì)算理論上會(huì)得到

H%3D%5Cint%20%5Cfrac%7Bd%5E%7B3%7D%20p%7D%7B(2%20%5Cpi)%5E%7B3%7D%7D%20%5Comega_%7B%5Cvec%7Bp%7D%7D%5Cleft(a_%7B%5Cvec%7Bp%7D%7D%7B%20%7D%5E%7B%5Cdagger%7D%20a_%7B%5Cvec%7Bp%7D%7D%2B%5Cfrac%7B1%7D%7B2%7D(2%20%5Cpi)%5E%7B3%7D%20%5Cdelta%5E%7B3%7D(0)%5Cright)

前一項(xiàng)和量子力學(xué)里面的諧振子差不多,后一項(xiàng)發(fā)散,是真空能。可以重新設(shè)定能量零點(diǎn)從而把這一項(xiàng)扔了。(量子場(chǎng)論中需要經(jīng)常處理這種無(wú)窮。)

類似諧振子,量子場(chǎng)這里也有:

%5BH%2Ca_%7B%5Cvec%20p%7D%5E%5Cdagger%5D%20%3D%20%5Comega_%7B%5Cvec%20p%7Da_%7B%5Cvec%20p%7D%5E%5Cdagger%2C%20%5BH%2Ca_%7B%5Cvec%20p%7D%5D%20%3D%20-%5Comega_%7B%5Cvec%20p%7Da_%7B%5Cvec%20p%7D


用產(chǎn)生、湮滅算符構(gòu)造激發(fā)態(tài)

首先真空就是%7C0%5Crangle,也就是滿足湮滅算符作用于真空就徹底沒了:a%7C0%5Crangle%20%3D%200

用產(chǎn)生算符作用于真空態(tài),可以得到單粒子態(tài)、多粒子態(tài)...這些都是哈密頓量的本征態(tài)。

H(a_%7B%5Cvec%20p%7D%5E%5Cdagger%20%7C0%5Crangle)%20%3D%20(%5Comega_%7B%5Cvec%20p%7D%2BE_0)a_%7B%5Cvec%20p%7D%5E%5Cdagger%20%7C0%5Crangle

H(a_%7B%5Cvec%20p_2%7D%5E%5Cdagger%20a_%7B%5Cvec%20p_1%7D%5E%5Cdagger%20%7C0%5Crangle)%20%3D%20(%5Comega_%7B%5Cvec%20p_1%7D%2B%5Comega_%7B%5Cvec%20p_2%7D%2BE_0)a_%7B%5Cvec%20p_2%7D%5E%5Cdagger%20a_%7B%5Cvec%20p_1%7D%5E%5Cdagger%7C0%5Crangle

所以,ω_p 就是動(dòng)量p對(duì)應(yīng)的能量,以后用 E_p 表示。


* 總動(dòng)量算符:

該算符是用Noether定理給出的守恒流推出的能動(dòng)量張量(見上次筆記#01),仿照前面的計(jì)算得到的,它給出場(chǎng)的總動(dòng)量。它滿足:


* 玻色愛因斯坦統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米狄拉克統(tǒng)計(jì),產(chǎn)生算符的對(duì)易關(guān)系有所不同:


* 單粒子歸一化

如果非相對(duì)論,%5Clangle%5Cvec%20p%20%7C%20%5Cvec%20q%5Crangle%20%3D%20(2%5Cpi)%5E3%5Cdelta(%5Cvec%20p%20-%20%5Cvec%20q)

現(xiàn)在希望尋找洛倫茲不變的一個(gè)歸一化。

為了洛倫茲不變,聯(lián)系上能量是合理的,qft中的歸一化條件為:

%5Clangle%5Cvec%7Bp%7D%20%5Cmid%20%5Cvec%7Bq%7D%5Crangle%3D(2%20%5Cpi)%5E3%202%20E_%7B%5Cvec%7Bp%7D%7D%20%5Cdelta%5E3(%5Cvec%7Bp%7D-%5Cvec%7Bq%7D)

歸一化之后的單粒子態(tài)為

%7C%5Cvec%7Bp%7D%5Crangle%3D%5Csqrt%7B2%20E_%7B%5Cvec%7Bp%7D%7D%7D%20a_%7B%5Cvec%7Bp%7D%7D%5E%7B%5Cdagger%7D%7C0%5Crangle

其含義是一個(gè)動(dòng)量為 p 的單粒子。


*理解場(chǎng)算符的物理含義作用于真空得到的相當(dāng)于位置的一個(gè)本征態(tài)

這是一個(gè)對(duì)全動(dòng)量空間的積分。可以對(duì)比一下非相對(duì)論量子力學(xué)中,用動(dòng)量表象表示的位置本征態(tài):


總結(jié):

量子場(chǎng)論中,x 只是坐標(biāo),量子力學(xué)中有坐標(biāo)算符,但是qft中只有場(chǎng)算符,坐標(biāo)永遠(yuǎn)只是坐標(biāo),這是因?yàn)橐芙Y(jié)合狹義相對(duì)論,必須給坐標(biāo)賦予和時(shí)間一樣的地位。?

于是這里不討論二次量子化,而是直接把經(jīng)典場(chǎng)進(jìn)行量子化。


Heisenberg匯景下的K-G場(chǎng)

等時(shí)量子化實(shí)際上就是薛定諤繪景,約定了算符不含時(shí)、態(tài)含時(shí)。

海森堡繪景下:算符含時(shí)。差一個(gè)?exp[iHt] 因子。H繪景、S繪景的算符關(guān)系是

O_H%20%3D%20e%5E%7BiHt%7DO_Se%5E%7B-iHt%7D

算符應(yīng)當(dāng)滿足

i%5Cfrac%7B%5Cpartial%7D%7B%5Cpartial%20t%7D%20O_H%20%3D%20%5BO_H%2CH%5D

H繪景場(chǎng)算符:

%5Cphi(%5Cvec%20x%2Ct)%20%3D%20e%5E%7BiHt%7D%5Cphi(%5Cvec%20x)e%5E%7B-iHt%7D%20%5Cequiv%20%20%5Cphi(x)

也引入時(shí)間依賴的產(chǎn)生、湮滅算符:

a_%7B%5Cvec%7Bp%7D%7D(t)%3De%5E%7Bi%20H%20t%7D%20a_%7B%5Cvec%7Bp%7D%7D%20e%5E%7B-i%20H%20t%7D%2C%20a_%7B%5Cvec%7Bp%7D%7D%5E%7B%5Cdagger%7D(t)%3De%5E%7Bi%20H%20t%7D%20a_%7B%5Cvec%7Bp%7D%5E%5Cdagger%7D%20e%5E%7B-i%20H%20t%7D

于是有含時(shí)的場(chǎng)算符、動(dòng)量密度算符:

很類似平面波的分解。注意這里指數(shù)上的p,x是4-矢量,已經(jīng)把時(shí)間演化乘進(jìn)去了。


* QFT對(duì)原先相對(duì)論波動(dòng)力學(xué)中負(fù)能解、負(fù)幾率、因果律問題的解決:

不再出現(xiàn)負(fù)能,負(fù)頻的解依然具有正的能量;

不再使用波函數(shù),也就不會(huì)有負(fù)幾率的問題;

因果性的解決:定義兩點(diǎn)的關(guān)聯(lián)函數(shù):從y點(diǎn)產(chǎn)生粒子到x點(diǎn)湮滅。(注意這里xy都是時(shí)空坐標(biāo),是4矢量。)

D(x-y)%20%3D%20%5Clangle0%7C%5Cphi(x)%5Cphi(y)%7C0%5Crangle

可以試圖證明這個(gè)D是一個(gè)洛倫茲不變量,從而滿足了因果律。

事實(shí)上,對(duì)于 x,y 是類時(shí)間隔的情況,是可以證明 D 是洛倫茲不變的。

但如果是類空間隔,并不能成立。

但是,這還沒有違反因果律,因果律要求的是:對(duì)于類空的間隔 x-y,對(duì)兩處場(chǎng)的測(cè)量應(yīng)當(dāng)彼此互不影響。即對(duì)于兩點(diǎn)的任意算符,

(x-y)%5E2%3C0%20%5CRightarrow%5BO_1(x)%2CO_2(y)%5D%3D0


經(jīng)過(guò)一通計(jì)算會(huì)有些很有意思的結(jié)果。

因果律的要求:必須存在反粒子;正反粒子質(zhì)量相等。


K-G 傳播子

這東西比較抽象,先提一下,后面涉及相互作用還會(huì)用

兩類傳播子:推遲傳播子(類似推遲勢(shì))、費(fèi)曼傳播子

...好吧這塊比較怪,我不好說(shuō)自己理解得怎么樣,后面有空再整理吧


QFT#2的評(píng)論 (共 條)

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