根據(jù)等概率假設(shè)，通過計算體系可能實現(xiàn)的微觀狀態(tài)的總數(shù)Ω,就可以得到 孤立體系在各可能的微觀狀態(tài)的概率分布。

根據(jù)數(shù)學(xué)中的極限概念，可以將一個總能量為E的宏觀熱力學(xué)體系的能量 細分為許多相互間隔為δE的微小區(qū)域；與數(shù)學(xué)中的極限不同，δE不能是數(shù)學(xué)意 義上的無窮小，必須仍然包括足夠多的微觀狀態(tài)。一方面，δE必須在宏觀上非 常小，與體系的總能量相比是非常小的量，與能量的任何宏觀測量的預(yù)期誤差相 比也非常微小。另一方面，δE又必須在微觀上足夠大，遠遠大于體系中單個粒子的能量，以及體系中相鄰能級間的能量間隔。這樣，可以引入態(tài)密度g(E)的 概念，

式中，g(E)為能量E的光滑函數(shù)，與δE的大小無關(guān)。若體系總能量小于E的 微觀狀態(tài)總數(shù)為Φ(E),則

因此，若已知Φ(E)與E的函數(shù)關(guān)系，便可求得Ω(E)。